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电动力学复习总结第四章 电磁波的传播2012答案.doc

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电动力学复习总结第四章 电磁波的传播2012答案.doc
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1第四章 电磁波的传播一、 填空题1、 色散现象是指介质的( )是频率的函数. 答案: ,2、 平面电磁波能流密度 和能量密度 w的关系为( )。答案:s Swv3、 平面电磁波在导体中传播时,其振幅为( )。答案: 0xEe4、 电磁波只所以能够在空间传播,依靠的是( )。答案:变化的电场和磁场相互激发5、 满足条件( )导体可看作良导体,此时其内部体电荷密度等于( )答案: , 0,16、 波导管尺寸为 0.7cm×0.4cm,频率为 30×109HZ的微波在该波导中能以( )波模传播。答案: 波 10TE7、 线性介质中平面电磁波的电磁场的能量密度(用电场 表示)为( ),E它对时间的平均值为( )。答案: , 22018、 平面电磁波的磁场与电场振幅关系为( )。它们的相位( )。答案: ,相等EvB9、 在研究导体中的电磁波传播时,引入复介电常数 ( ),其中虚部是( )的贡献。导体中平面电磁波的解析表达式为( )。答案: ,传导电流, ,i )(0),(txieEtx10、 矩形波导中,能够传播的电磁波的截止频率 ( ),当电nmc,磁波的频率 满足( )时,该波不能在其中传播。若 b>a,则最低截止频率为( ),该波的模式为( )。2答案: , < , ,2, )(bnamnmcnmc,b01TE11、 全反射现象发生时,折射波沿( )方向传播.答案:平行于界面 12、 自然光从介质 1( )入射至介质 2( ),当入射角等于( )时,1, 2,反射波是完全偏振波.答案: 201niarctg13、 迅变电磁场中导体中的体电荷密度的变化规律是( ). 答案: 0te二、 选择题1、 电磁波波动方程 ,只有在下列那种情况下2222110,0EBctct成立( )A.均匀介质 B.真空中 C.导体内 D. 等离子体中答案: A2、 电磁波在金属中的穿透深度( )A.电磁波频率越高,穿透深度越深 B.导体导电性能越好, 穿透深度越深 C. 电磁波频率越高,穿透深度越浅 D. 穿透深度与频率无关答案: C3、 能够在理想波导中传播的电磁波具有下列特征( )A.有一个由波导尺寸决定的最低频率,且频率具有不连续性B. 频率是连续的 C. 最终会衰减为零D. 低于截至频率的波才能通过.答案:A4、 绝缘介质中,平面电磁波电场与磁场的位相差为( )A. B. C.0 D. 2答案:C5、 下列那种波不能在矩形波导中存在( )A. B. C. D. 10TE1TMmnTE01TE答案:C6、 平面电磁波 、 、 三个矢量的方向关系是( )BkA. 沿矢量 方向 B. 沿矢量 方向 EEBkC. 的方向垂直于 D. 的方向沿矢量 的方向k B3答案:A7、 矩形波导管尺寸为 ,若 ,则最低截止频率为( )baA. B. C. D. aba1a2答案:A8、 亥姆霍兹方程 对下列那种情况成立( )20,()EkEA.真空中的一般电磁波 B. 自由空间中频率一定的电磁波C. 自由空间中频率一定的简谐电磁波 D. 介质中的一般电磁波答案:C9、 矩形波导管尺寸为 ,若 ,则最低截止频率为( )baA. B. C. D. aba1a2答案:A三、 问答题1、 真空中的波动方程,均匀介质中的定态波动方程和亥姆霍兹方程所描述的物理过程是什么?从形式到内容上试述它们之间的区别和联系。答:(1)真空中的波动方程: , 。2210Ect2210Bct表明:在 , 的自由空间,电场与磁场相互激发形成电磁波, 电磁波0J可以脱离场源而存在;真空中一切电磁波都以光速 c 传播;适用于任何频率的电磁波,无色散。(2)均匀介质中定态波动方程: ,其中 。22210EvtB1v当电磁场在介质内传播时,其 与 μ 一般随 ω 变化,存在色散,在单色波情况下才有此波动方程。(3)亥姆霍兹方程:20,EkiBE4表示以一定频率按正弦规律变化的单色电磁波的基本方程,其每个解都代表一种可能存在的波模。2、 什么是定态电磁波、平面电磁波、平面单色波?分别写出它们的电场表示式。从形式到内容上试述它们之间的区别和联系。答:(1)定态电磁波:以一定频率作正弦振荡的波称为定态电磁波,即单色简谐波。 (,)(itExte(2)平面电磁波:等相位面与波传播方向垂直且沿波矢量 传播的电磁波。K0()ikrxe(3)平面单色波:以一定频率作正弦振荡的平面波称为平面单色波。 ()0(,)ikrtEt3、 在 的定态电磁波情形麦氏方程组的形式如何?为什么说它不是独立的,怎样证明?不是独立的,是否等于说有的方程是多余的呢?试解释之。答:定态电磁波情形麦氏方程组的形式为:对(1)和(2)取散度可得(3)(4)两式,所以0EiB…( )( )( 3)( 4)它不独立。不独立不表示方程多余,定态电磁波只是一种特殊情形,在更普遍的情况下,麦氏方程组四个方程分别描述了场的不同方面。4、 设有一电磁波其电场强度可以表示为 titxE00ep,。试问它是否是平面时谐波(平面单色波)?为什么?答:不是。因为 E做傅立叶展开后,可以看成是无数个平面单色波的叠加。如令 )2()2(000 001)2cos(),( txkitxkixik eetetx 则)()3( 002txkitxkiE是两个单色波的叠加。5、 试述平面单色波在均匀介质中具有哪些传播特性?并且一一加以证明。答:特性:①是横波,且 有右手螺旋关系EB, ,证: ()0(,)ikrtExte5,得证。0B,,Eii1BEkEkkk即 即 电 波 为 横 波② pvc与 同 相 位 , 振 幅 比 为 真 空 中 为ikxtoikxtopE,te1BnEVk其 中 : Ekx-t,此 式 证 明 : , 相 位 均 为 且 振 幅 比 为p1vB6、 在自由空间中, 38(,)10sin(9)/yztetkzVm说明:(1)波数以及波的传播方向,(2) 的表现形式Ht,答:已知电场 38(,)si()/yEztekz(1)由电场表示式知 : .电磁波沿 z 方向传播8910(/kradmc(2)自由空间中, 0,J0,BEikiHt01zHec=380sin(9)zytkz 82.65sin(9103)xtze7、 研究反射、折射问题的基础是电磁场在两个不同介质分界面上的边值关系,但为什么只需用两式,可否用另两式呢?6答:边值关系: 00)()(1212  ,在 绝 缘 介 质 界 面 上 BnDHE对时谐电磁波,麦氏方程组不独立,由前两式可得后两式,相应的边值关系也不独立,当 成立时,法向分量的边界条件自然满足。0)(12HnE8、 试述入射波、反射波、折射波的频率、相位、传播方向和振幅各有些什么关系?答:频率关系: , '“=振幅与相位关系: 12cosssin()E与:122cois`coss Etg()/E入 射 面 时 : ,2cosini()()传播方向:反射波矢和折射波矢和入射波矢在同一平面上,12k,,v21sin',“9、 全反射时有什么特点?若要使线偏振的入射波通过全反射波反射成为圆偏振波,则对介质有什么要求?答:①特点:a. 发生全反射时, 折射波的波矢量垂直于界面的分量21sin变为复数,折射波随进入深度所得增加而迅速衰减.b. 折射21sinzk波的平均能流只有平行于界面的分量,能量主要集中在交界面附近厚度为的薄层内,反射波的平均能流密度等于入射波的平均能流密度,即对平均1时间来说,入射波的能量全部被反射。②要使线偏振的入射波通过全反射波反射成为圆偏振波,则全反射波的两个分7量 振幅必须相等,相差等于,EA (21),0,123m反射波的菲涅尔公式: (1)sinsincosin()E(2)tg()iiscssc A=由折射定律 ,全反射发生时,211sin“n21in, 21sisi 22211cossisisii(3)将三式代入(1) , (2)式,得: (4)21cosinE(5)2221 1sicosnn A可以看出, .EA设 ,由(4),(5)式得:,iieAA(6) 22121221 1241cosinicosisiartgnt A当入射波的线偏振时, 相位相同.经反射后 相位不相同,,EAEA当 时,且 相差1EAA与时, (7)(21),0,123mA 反射成为圆偏振波.于是由(6),(7)得: (8)2421211sin6n8结论: 当线偏振的入射波电矢量的两个分量 的振幅相等,并且入射角 θ 和EA相对折射率 满足(8) 式时,反射波便成为圆偏振波 .21n10、 当光以布儒斯特角入射时,反射光变为垂直于入射面的完全偏振光。但人们要想得到完全偏振光,不直接采用反射的完全偏振光,往往通过一组平行玻璃板把垂直于入射面的偏振光滤掉,得到平行于入射面的完全偏振光,为什么?已知玻璃的布儒斯特角为 56。 。答:反射光虽然是完全偏振光,但它的强度太小 37.02sin90sin)3456()sin(  E而按题中的做法,可得折射光(平行于入射面的完全偏振光) 11、 有哪些理由足以说明光波是频率在一定范围内的电磁波?答:真空中电磁波的传播速度和光波在真空中的传播速度都是 c,且不需要任何介质。光波的反射、折射、干涉、衍射规律与电磁波遵循相同的规律。 12、 试推出导体中定态电磁波波动方程的两种不同形式以及亥姆霍兹方程,并与介质中的相应方程进行比较,阐明它们之间有何异同之处?答:良导体中: , ,代入麦氏方程组得:0,JE,对前两式取旋度得波动方程:0BEtB与介质中的方程相比多了与时间的一次导数项,2220EttB表明传导电流使电磁波传播不断损耗为一个不可逆过程。定态电磁波: ,代入麦氏方程组得:(),()ititExexe9其中: ,由第一式解出 代入第'00EiBBiiE'iB二式可得: ,即亥姆霍兹方程。与介质中的最大区2'''Ek别在于 复数,如果是绝缘介质, , 都是实数,上述''0,'k亥姆霍兹方程便过渡为绝缘介质中定态电磁波的方程.13、 波矢量 k 的物理意义是什么?如何理解导体中的波矢量?衰减常量 的方向如何确定,相位常量 的方向又如何?答:波矢量 是描述电磁波传播方向的一个矢量,其量值 称为k 2k波数,导体中波矢量为一复矢量。 'ki波矢量 的实部 描述波的传播的相位关系,虚部 描述波幅的衰减。k将 , 代入 比较实部和虚部得:'i'i''k221由边界条件可确定 , 的方向。再代入上式确定 , 的大小.在良导体内, 垂直于表面, 也很接近法线方向。14、 电磁波在导体中和在介质中传播时存在哪些差别?答:①导体与绝缘介质本质差异在于导体有自由电子,电磁波进入导体后必将引起传导电流,电场对传导电流做功使得电磁波能量转化为焦耳热,故在导体中传播电磁波是一个衰减波。绝缘介质中传播电磁波振幅不衰减②绝缘介质平面电磁波电场与磁场相位相同, 导体平面电磁波电场与磁场相位不相同③绝缘介质平面电磁波电场与磁场能量相等, 导体中磁场能量远大于电场能量.15、 设电子浓度为 ,电量为 e,质量为 m,在空气中电子在电磁波的作用en下以速度 运动,设电磁波的角频率为 ,电子的运动方程近似地为:vdtvE10式中 为电子与气体分子碰撞频率,且设 为常数。已知: v,0teiE0tei试讨论电子对空气的 和 的影响如何。0答:将 , 代入电子的运动方程: ,得:0teiEtiv demtvE,空气中的电流密度()emi,于 比较 ,空气电导率2()eenJvi ()JE222())eemii2 2200022()([]()()e eeeninnmiim其中实部20en可见, 空气中电子的存在使得空气变成导体,电导率出现虚部,说明有欧姆能量损耗,另外空气的电容率由 变为 ,当电子浓度为 , ,020enm0en,当对空气的磁导率没有影响.()016、 将一般的边值关系用到波导内表面处,因设波导为理想导体,n 为由理想导体指向管内的法向单位矢量,故除 外,还有哪几个关系式,×=0nE它们的作用如何?对于亥姆霍兹方程的解必加的条件 可如何应用?0答:在导体表面有边界条件: 当前面两式满足时,后面两式自然0nHDB满足。 ,说明 方向平行于表面nH,说明 只有 n 方向分量, 考虑 ,即得:0E E0nE1117、 何谓 TM 波、TE 波和 TEM 波?比较一下 TEM 波与平面单色波之间的关系如何?答:在波导内传播的波,电场 E 和电磁场 H 不能同时为横波,设波沿 Z 方向传播,波模 的波称为横电(TE)波,波模 的波称为横磁(TM)波;0zE0zTEM 波则为 的横波,平面单色波需满足 , 同相,zH0zE,B且相互垂直, 沿波矢方向,故平面单色波是 TEM 波,而 TEM 波未必是B平面单色波。18、 我们要用波导内的电场,沿 z 方向加速一个带电粒子,应在波导中建立什么波型电磁场?答:应建立 TM 波,从而在 z 方向上有电场可以加速电子。19、 有相距为 L 的两无穷大理想导体板,设 轴垂直板面,在导体板间传播x的波场与 y 无关。问在何种条件下,能得到 TE 型、TM 型、TEM 型波?写出其表示式。答:导体板间的电磁波满足亥姆霍兹方程,设电场的通解为:,由边界条件 和11(,)(sincos)zikxxExyzCkDe0nE得:0n,其中 ,又由:()1()2()3cosinszzziktxityiktzAxeLExe 222()xznkcL0E。再由 ,可得 ,分析知当132,znAiL独 立 iHE,xyzHA1=0 时得到 TEM 波:()2 ()2sinsinz zikty iktzzxyEAxeLxeL20、 为什么谐振腔最低频率是 ,而不是2110f12? 2110fL答: 中的 m,n,p 最多只能有两个为零,如果22213mnpnpf L有 2 个或都为零,则由 123cosins,iicoxxyzyyzxzEAkk123,,xyzmnpkkLL知谐振腔内场强 。0.EB21、 矩形波导中的电场强度 和磁感应强度 B沿传播方向的分量不同时为零,这一结论似乎违背了电磁波是横波的论断,请解释这一现象。答:实际上波导管的轴线方向并不是波的真正传播方向。在波导管中的电磁波是在被管壁多次反射曲折前进的。由于多次反射波叠加,在垂直于波导轴线方向成为驻波,而使合成波沿轴线方向前进。22、 低频电磁波用双线传输,较高频用同轴线,更高频时用波导传输。试问高频电磁波用双线传输或低频电磁波用波导传输,可以吗?为什么?答:都不可以。高频电磁波用双线传输有向外辐射损耗和热损耗。而低频电磁波在波导中则不再沿波导传播,而是沿 z 轴方向振幅不断衰减的电磁振荡。23、 大气中的电离层能够反射广播频段的电磁波,不能反射电视频段的电磁波,这是为什么?答:因为大气中的电离层是等离子体,广播频段 p,不能在等离子体中传播,因而被反射回来,而电视频段 p,可以在电离层中传播。四、 计算与证明1、 考虑两列振幅相同、偏振方向相同、频率分别为 和 的线偏振d平面波,它们都沿 z 轴方向传播。(1)求合成波,证明波的振幅不是常数,而是一个波。(2)求合成波的相位传播速度和振幅传播速度。13解:根据题意,设两列波的电场表达式分别为:; )cos()),(101 tzktxE )cos()),(202 tzktxE则合成波为 ][cs,, 1021 tzkt  )()() 2122110 tz其中 , ; ,dk1dk2dd所以 )cos()cs()0 ttzxE用复数表示 )](exp[tkziz相速由 确定,tktvp//群速由 确定,dz' dg/2、 一平面电磁波以 45°从真空入射到 的介质,电场强度垂直于入射2r面,求反射系数和折射系数。解:设 n 为界面法向单位矢量, 、 、 分别为入射波、反射波和折S'“射波的玻印亭矢量的周期平均值,则反射系数R 和折射系数 T 定义为:, 20''EnS2012cos“EnT又根据电场强度垂直于入射面的菲涅耳公式,可得, 221“coscsR R1)“coscs(4221根据折射定律可得: ,代入上式,得30, 32T3、 有一可见平面光波由水入射到空气,入射角为 60°,证明这时将会发生全反射,并求折射波沿表面传播的相速度和透入空气的深度。设该波在空气中的波长为 cm,水的折射率为 n=1.33。5018.6解:由折射定律得,临界角 ,所以当平面光波以60°75.48)3.1/arcsi(角入射时,将会发生全反射。由于 nkx所以折射波相速度 2/3sin/si/si// ccvkvxp  与透入空气的深度为 cm5225211 107.)4/3(60in/08.6sin2/   4、 频率为 的电磁波在各向异性介质中传播时,若 仍按 变HBDE,)(tiexk化,但 不再与 平行(即 不成立) 。DED(1)证明 ,但一般 。 BkBk(2)证明 。22/])([(3)证明能流 S 与波矢 k 一般不在同一方向上。证明:1)麦氏方程组为: t(1)14(2)t/DH0D(3)B(4)由(4)式得: )(0)(0   kBkBxkxk ieietiti 0(5)同理由(3)式得: D(6)由(2)式得: HkHxkiieti 0)(][//BkD(7)0)(B(8)由(1)式得: EkExk iieti 0)(][/Ek(9)0)((10)由(5)、(8)可知: ; ; ,所以 共面。BkDBD,又由(6)可知: ,所以,当且仅当 时, 。E/k所以,各向异性介质中,一般 。02)将(9)式代入(7)式,便得: 22/])([/)( kEkDk3)由(9)式得 H/])([/kSE由于一般情况下 ,所以 S 除了k 方向的分量外,还有 E 方向的0分量,即能流 S 与波矢 k 一般不在同一方向上。5、 有两个频率和振幅都相等的单色平面波沿 z 轴传播,一个波沿 x 方向偏振,另一个沿 y 方向偏振,但相位比前者超前 ,求合成拨的偏振。反之,一2个圆偏振可以分解为怎样的两个线偏振?解:偏振方向在 x 轴上的波可记为 )cos()cos(000 xx tAkztAE在 y 轴上的波可记为 2/yy0x合成得轨迹方程为: )](cos)([cos02202 yxyx ttAE 200inAx所以,合成的振动是一个圆频率为 的沿 z 轴方向传播的右旋圆偏振。反15之一个圆偏振可以分解为两个偏振方向垂直,同振幅,同频率,相位差为的线偏振的合成。2/6、 平面电磁波垂直射到金属表面上,试证明透入金属内部的电磁波能量全部变为焦耳热。证明:设在 z0 的空间中是金属导体,电磁波由 z0 的空间中垂直于导体表面入射。已知导体中电磁波的电场部分表达式是: )(0txizeE于是,单位时间内由 z=0 表面的单位面积进入导体的能量为 ,HES其中 /)(/EnkHiS的平均值为 2*Re021S在导体内部: )(0txizEJ金属导体单位体积消耗的焦耳热的平均值为: /)*Re(2021zdQ作积分: 即得界面上单位面积对应的导体402de中消耗的平均焦耳热。又因为 ,所以 ,原题得证。/2//020EQ7、 已知海水的 , S·m-1,试计算频率 为 50,10 6和 109Hz 的三种1r 电磁波在海水中的透入深度。解:取电磁波以垂直于海水表面的方式入射,透射深度为: /1/2/由于 ,所以 ,1r001)当 Hz时, m50 7245/12)当 Hz时, m6 5.62 3)当 Hz时, mm9 16/938、 平面电磁波由真空倾斜入射到导电介质表面上,入射角为 。求导电介质1中电磁波的相速度和衰减长度。若导电介质为金属,结果如何?提示:导电介质中的波矢量 , 只有 z 分量。 (为什么?)αβki解:根据题意,取入射面为 xz 平面,z 轴沿分界面法线方向,如图所示。设导体中的电磁波表示为: z)(0tiexβE而 kαβki上式中 满足: , (1) 22x(2) /β 12根据边界条件得: k 1 k2(3)ckikxx /)sin(si111(4)0yy16, , , 。0xcx/)sin(10yy将结果代入(1)、(2)得: 2221/)sin(zc(5)(6)2/zβα解得: 212212122 ])si[()si(1 cc 1222 inn z其相速度为: 。衰减深度为: 。2//zxvz/如果是良导体, 的实部与其虚部相比忽略,则:2k/0)sin(21z zβαc21214122 )sin(i z 42snccz9、 无限长的矩形波导管,在 z=0 处被一块垂直插入的理想导体平板完全封闭,求在 到 z=0 这段管内可能存在的波模。解:在此结构的波导管中,电磁波的传播满足亥姆霍兹方程:, ,2Ek0E电场的三个分量通解形式相同,均为: )cossin)(cosin)(cosin(),( 332211 zkDzkCyDykCxDxCzyxE 边界条件为:在 及 两平面: ,0a0zy 0/x在 及 两平面: ,ybxEy在 平面: ,z y/z由此可得: kkAEzxx sincos1yyin2zxz co3波数满足: , ,( )amkx/bky/ 2,10,m2022zy振幅满足: //31 zAnA综合上述各式,即得此种波导管中所有可能电磁波的解。10、 电磁波 在波导管中沿 z 方向传播,试使用)(,),(tkizeyxtzxE及 证明电磁场所有分量都可用 及HE0i0 ),(yxE这两个分量表示。),(yz证明:沿 z 轴传播的电磁波其电场和磁场可写作:, )(,),tzieyxtzxk )(,),(tzietzyxkH17由麦氏方程组得: , HBE0/itEH00/it写成分量式: xzzyz iEiky0///(1)yzxzzxi/(2) zxy HyE0//xyzz EiikH0/(3)yzxzzxi/// (4)(5)zxy Eiy0//由(2)(3)消去Hy 得: )/()//( 22zzkcixkyH由(1)(4)消去Hx 得: 0zyx由(1)(4)消去Ey 得: /// 220zzx iyk由(2)(3)消去Ex 得: )()(zy kcxEy11、 写出矩形波导管内磁场 满足的方程及边界条件。解:对于定态波,磁场为: tiet),由麦氏方程组 , 得:DHi/ 0H i22()(又 BEit/22i所以 , , 即为矩形波导管内磁场H 满足0kk0的方程由 得: ,nHnn利用 和电场的边界条件可得:Ei/nt边界条件为: ,0n0/t12、 论证矩形波导管内不存在 TMm0 或 TM0n波。证明:已求得波导管中的电场 E 满足: zikyxxekAsco1y zEin2ikyxz3由 可求得波导管中的磁场为:Hi(1)zikyxzyx eiAcosin))(/23(2)ixzy zkki1(3)ikyyxz z/2本题讨论TM波,故Hz =0 ,由(3)式得: 0)(12yxA18(4)1)若 , 则 , 0nm0/bnky0/amkx(5)代入(4)得: 2A(6)将(5)(6)代入(1)(2)得: 0yxH2)若 , 则 , 0n0xk/bny(7)代入(4)得: 1A(8)将(7)(8)代入(1)(2)得: 0yx因此,波导中不可能存在TMm0 和TM0n 两种模式的波。13、 频率为 Hz 的微波,在 的矩形波导管中能以什么波93.4cm7.0模传播?在 的矩形波导管中能以什么波模传播?.6c.解:1)波导为 ,设 ,47ab由 得:2)(2bnc当m=1,n=1时, Hz103.1c当m=1,n=0时, 2当m=0,n=1时, 7.3c所以此波可以以TE10 波在其中传播。2)波导为 ,设 ,.6m7.c.0acm6.0b由 得:2)(2bnc当m=1,n=1时, Hz13.01c当m=1,n=0时, 2当m=0,n=1时, 5.03c所以此波可以以TE10 和TE01 两种波模在其中传播。14、 一对无限大的平行理想导体板,相距为 b,电磁波沿平行于板面的 z 方向传播,设波在 x 方向是均匀的,求可能传播的波模和每种波模的截止频率。解:在导体板之间传播的电磁波满足亥姆霍兹方程: y 0)(2Ekb令 是E的任意一个直角分量, ),(zyxU由于E 在 x 方向上是均匀的,所以 O xz)(),(zZyYz在 y 方向由于有金属板作为边界,所以取驻波解;在 z 方向是无界空间,取行波解。19所以通解为: zikyyeDkCzyxU)cossin(),(11由边界条件: 和 定解,得到0En0/;)(1/sitzkixebA;2co(y zy)(3/itkiz且 ,( )22/znk,210n又由 得:A 1 独立,与A 2,A 3 无关,0E 32/Aikbnz令k z =0 得截止频率: bc/15、 证明整个谐振腔内的电场能量和磁场能量对时间的平均值总相等。证明:设谐振腔的三边长度分别为a,b,c,则谐振腔中电场E的分布为: zkyxkx sinos1Aycin2zyxz o3振幅满足: ,波数满足: , ,0321zyxkk amkx/bnky/, ( )cpkz/2 2,10,pn电场能量密度: DE21ew对时间的平均值为: )*R()]*([421 e 4/)cosinssincosinsincos( 223222 zkyxkAzykxAzkyxkA于是谐振腔中电场能量对时间的平均值为: )(3232100abdwdVwWcebaee 由 可求得谐振腔中的磁场为:HEizkyxkAkizyx cossin))(/23xzy co1i zyxyxz in/2磁场能量密度: Bmw对时间的平均值为: )*Re()]*e([4121Hm zkyxkAkzy 2223 cossini4zxz1cos)( ]i2222 yxyx谐振腔中磁场能量的时间平均值为: cmbaVmdzwdwW00 ])()()[(32 2123123 yxxzzy kAkAkAc 20因为 ,所以0321zyxkAk ))(( 22321 zyxm kabcW32 3212 Aabc即 me
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